{"id":27305,"date":"2023-12-26T13:00:52","date_gmt":"2023-12-26T13:00:52","guid":{"rendered":"http:\/\/toposuranos.com\/material\/?p=27305"},"modified":"2024-06-30T22:05:59","modified_gmt":"2024-06-30T22:05:59","slug":"lespace-temps-de-minkowski","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/toposuranos.com\/material\/fr\/lespace-temps-de-minkowski\/","title":{"rendered":"L&#8217;Espace-temps de Minkowski"},"content":{"rendered":"<div style=\"background-color:#F3F3F3; padding:20px;\">\n<center><\/p>\n<h1>L&#8217;Espace-temps de la Relativit\u00e9 Restreinte<\/h1>\n<p class=\"eq\"><em><strong>R\u00e9sum\u00e9 :<\/strong><br \/>\nDans ce cours, nous examinerons les transformations de Lorentz dans le contexte de la relativit\u00e9 restreinte, remettant en question la notion de temps absolu et \u00e9tablissant la constance de la vitesse de la lumi\u00e8re dans tous les r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels. Nous explorons comment ces transformations relient les coordonn\u00e9es spatiales et temporelles d&#8217;un \u00e9v\u00e9nement depuis diff\u00e9rents r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels. Cette \u00e9tude approfondit la sym\u00e9trie entre les coordonn\u00e9es temporelles et spatiales et pr\u00e9sente l&#8217;<strong>Espace-temps de Minkowski,<\/strong> un mod\u00e8le fondamental en relativit\u00e9 restreinte qui combine espace et temps en une structure quadrimensionnelle. Il est d\u00e9montr\u00e9 que, contrairement aux longueurs de temps et d&#8217;espace purs, les longueurs d&#8217;espace-temps restent constantes sous les transformations de Lorentz, ce qui implique des cons\u00e9quences significatives pour la physique th\u00e9orique et notre compr\u00e9hension de l&#8217;univers.<\/br><\/em><\/p>\n<p><\/center><\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><strong>OBJECTIFS D&#8217;APPRENTISSAGE :<\/strong><br \/>\n\u00c0 la fin de ce cours, l&#8217;\u00e9tudiant sera capable de :<\/p>\n<ol>\n<li><strong>Comprendre<\/strong> le concept d&#8217;Espace-temps de Minkowski et comment ce mod\u00e8le combine espace et temps en une structure quadrimensionnelle.<\/li>\n<li><strong>Appliquer<\/strong> les Transformations de Lorentz pour calculer les changements dans les coordonn\u00e9es spatiales et temporelles d&#8217;un \u00e9v\u00e9nement depuis diff\u00e9rents r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels.<\/li>\n<li><strong>Analyser<\/strong> la relation entre la dilatation du temps et la contraction de l&#8217;espace, en comprenant comment ces effets r\u00e9sultent de la relation entre la vitesse d&#8217;un observateur et la vitesse de la lumi\u00e8re.<\/li>\n<\/ol>\n<p><center><\/p>\n<p><strong>TABLE DES MATI\u00c8RES<\/strong><br \/>\n<a href=\"#1\"><strong>Revue des Transformations de Lorentz<\/strong><\/a><br \/>\n<a href=\"#2\"><strong>L&#8217;Espace-temps de Minkowski<\/strong><\/a><br \/>\n<a href=\"#3\"><strong>Que se passe-t-il avec les longueurs d&#8217;espace, de temps et d&#8217;espace-temps sous les transformations de Lorentz ?<\/strong><\/a><br \/>\n<a href=\"#4\">D\u00e9veloppement pour les longueurs de temps pur<\/a><br \/>\n<a href=\"#5\">D\u00e9veloppement pour les longueurs d&#8217;espace pur<\/a><br \/>\n<a href=\"#6\">D\u00e9veloppement pour les longueurs d&#8217;espace-temps<\/a><br \/>\n<a href=\"#7\"><strong>Conclusions<\/strong><\/a>\n<\/p>\n<p><iframe class=\"lazyload\" width=\"560\" height=\"315\" data-src=\"https:\/\/www.youtube.com\/embed\/6tVlrcyVV8g?si=FUG1kS6GfPgp7Boh\" title=\"YouTube video player\" frameborder=\"0\" allow=\"accelerometer; autoplay; clipboard-write; encrypted-media; gyroscope; picture-in-picture; web-share\" allowfullscreen><\/iframe><br \/>\n<\/center>\n<\/div>\n<p><a name=\"1\"><\/a><\/p>\n<h2>Revue des Transformations de Lorentz<\/h2>\n<p style=\"text-align:justify;\">Dans la relativit\u00e9 restreinte, l&#8217;id\u00e9e d&#8217;un temps absolu est rejet\u00e9e. \u00c0 la place, il est \u00e9tabli que la vitesse de la lumi\u00e8re, <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">c<\/span>, est constante dans tous les r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels. Ce changement, combin\u00e9 avec le principe de relativit\u00e9, nous conduit aux Transformations de Lorentz. Ces transformations relient les coordonn\u00e9es d&#8217;un \u00e9v\u00e9nement observ\u00e9 depuis deux r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels distincts. Ce sujet est explor\u00e9 en d\u00e9tail dans le cours sur les <a href=\"http:\/\/toposuranos.com\/material\/es\/las-transformaciones-de-lorentz-de-la-relatividad-especial\/\" rel=\"noopener\" target=\"_blank\">Transformations de Lorentz en Relativit\u00e9 Restreinte<\/a>.<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">En consid\u00e9rant les r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> dans une configuration standard, o\u00f9 leurs axes et origines co\u00efncident \u00e0 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">t=t^\\prime =0<\/span>, et un photon \u00e9mis \u00e0 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">t=t^\\prime = 0<\/span> depuis l&#8217;origine, les coordonn\u00e9es spatiales et temporelles du photon dans chaque r\u00e9f\u00e9rentiel doivent satisfaire \u00e0 l&#8217;\u00e9quation :<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\nc^2t^2 - x^2 - y^2 - z^2 = c^2{t^\\prime}^2 - {x^\\prime}^2 - {y^\\prime}^2 - {z^\\prime}^2 = 0.\n\n<\/span><\/bdi><\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\u00c0 partir de cette \u00e9quation et du principe de relativit\u00e9, nous d\u00e9rivons les c\u00e9l\u00e8bres transformations de Lorentz :<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\nct^\\prime &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(ct - \\beta_{ss^\\prime_x} x), \\\\\n\nx^\\prime &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(x - \\beta_{ss^\\prime_x} ct), \\\\\n\ny^\\prime &amp;= y, \\\\\n\nz^\\prime &amp;= z.\n\n\\end{array}\n\n<\/span><\/bdi><\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">O\u00f9 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\beta_{ss^\\prime_x} =v_{ss^\\prime_x}\/c<\/span> est le <strong>boost de vitesse<\/strong> acquis par <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> en se d\u00e9pla\u00e7ant par rapport \u00e0 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span> \u00e0 une vitesse <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">v_{ss^\\prime_x}<\/span>, et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\gamma_{ss^\\prime_x} = 1\/\\sqrt{1-\\beta_{ss^\\prime_x}^2}<\/span> est le <strong>facteur de Lorentz<\/strong> associ\u00e9. Cette transformation de Lorentz dans la direction <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\hat{x}<\/span> se simplifie en transformation galil\u00e9enne lorsque <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">v_{ss^\\prime_x} \\ll c<\/span>.<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">Similaire aux transformations de Galil\u00e9e, il existe une sym\u00e9trie qui facilite le calcul de la transformation inverse, simplement en \u00e9changeant les termes et en tenant compte du fait que <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\beta_{ss^\\prime_x} = -\\beta_{s^\\prime s_x}<\/span> :<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\n ct &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(ct^\\prime + \\beta_{ss^\\prime_x} x^\\prime),\\\\\n\n  x &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(x^\\prime + \\beta_{ss^\\prime_x} ct^\\prime),\\\\\n\n  y &amp;= y^\\prime, \\\\\n\n  z &amp;= z^\\prime.\n\n\\end{array}<\/span><\/bdi><\/p>\n<p><a name=\"2\"><\/a><\/p>\n<h2>L&#8217;Espace-temps de Minkowski<\/h2>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nLes transformations de Lorentz r\u00e9v\u00e8lent que les coordonn\u00e9es spatiales et temporelles sont intrins\u00e8quement entrelac\u00e9es. Cette relation est particuli\u00e8rement claire dans la sym\u00e9trie entre <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">ct<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">x<\/span>. En consid\u00e9rant deux \u00e9v\u00e9nements, <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span>, avec des coordonn\u00e9es <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">(ct_A, x_A, y_A, z_A)<\/span><\/bdi> et <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">(ct_B, x_B, y_B, z_B)<\/span><\/bdi>. Dans le r\u00e9f\u00e9rentiel <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>, nous d\u00e9finissons la distance quadratique de la mani\u00e8re suivante :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\begin{array}{rl}\n\n\\Delta s^2 &amp;= c^2(t_B - t_A)^2 - (x_B - x_A)^2 - (y_B - y_A)^2 - (z_B - z_A)^2 \\\\ \\\\\n\n&amp;= c^2\\Delta t^2 - \\Delta x^2 - \\Delta y^2 - \\Delta z^2 \\\\ \\\\\n\n&amp;= c^2\\Delta t^2 - (\\Delta x^2 + \\Delta y^2 + \\Delta z^2)\n\n\\end{array}<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nLa distance d&#8217;espace-temps, <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta s<\/span>, est \u00e9crite comme <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta s = \\sqrt{c^2\\Delta t^2 - (\\Delta x^2 + \\Delta y^2 + \\Delta z^2)}<\/span>. Ici, <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta t<\/span> repr\u00e9sente une longueur temporelle et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta r = \\sqrt{\\Delta x^2 + \\Delta y^2 + \\Delta z^2}<\/span> est une longueur spatiale.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nL&#8217;<strong>Espace-temps de Minkowski<\/strong>, caract\u00e9ris\u00e9 par cette notion de distance d&#8217;espace-temps <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta s<\/span>, est fondamental en relativit\u00e9 restreinte. Il a \u00e9t\u00e9 introduit par <a href=\"https:\/\/es.wikipedia.org\/wiki\/Hermann_Minkowski\" rel=\"noopener\" target=\"_blank\">Hermann Minkowski<\/a> et se distingue des coordonn\u00e9es spatiales et temporelles en \u00e9tant invariant sous les transformations de Lorentz.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta s = \\Delta s^\\prime<\/span><\/bdi><\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nDans ce mod\u00e8le, l&#8217;espace et le temps se combinent en un continuum quadrimensionnel. Contrairement \u00e0 la g\u00e9om\u00e9trie euclidienne, la g\u00e9om\u00e9trie de l&#8217;espace-temps de Minkowski est pseudo-euclidienne en raison des signes n\u00e9gatifs dans ses composantes spatiales. N\u00e9anmoins, pour un temps <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">t<\/span> constant, la g\u00e9om\u00e9trie spatiale de Minkowski reste euclidienne.\n<\/p>\n<p><a name=\"3\"><\/a><\/p>\n<h2>Que se passe-t-il avec les longueurs d&#8217;espace, de temps et d&#8217;espace-temps sous les transformations de Lorentz ?<\/h2>\n<p style=\"text-align:justify;\">Comme mentionn\u00e9 pr\u00e9c\u00e9demment, les longueurs d&#8217;espace-temps <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta s<\/span><\/bdi> sont invariantes sous les transformations de Lorentz, mais en plus de cela, les longueurs de temps et d&#8217;espace, s\u00e9par\u00e9ment, changent sous ces transformations. Nous allons maintenant d\u00e9montrer ces faits \u00e9tape par \u00e9tape.<\/p>\n<p><p style=\"text-align:justify;\">D&#8217;abord, rappelons les \u00e9v\u00e9nements <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span><\/bdi> et <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span><\/bdi> consid\u00e9r\u00e9s au d\u00e9but avec leurs coordonn\u00e9es spatio-temporelles respectives par rapport au syst\u00e8me <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span><\/bdi> :<\/p>\n<ul>\n<li> <strong>\u00c9v\u00e9nement <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span><\/bdi> :<\/strong> <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">(ct_A,x_A, y_A, z_A)<\/span><\/bdi><\/li>\n<li> <strong>\u00c9v\u00e9nement <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span><\/bdi> :<\/strong> <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">(ct_B,x_B, y_B, z_B)<\/span><\/bdi><\/li>\n<\/ul>\n<p style=\"text-align:justify;\">Pour ces d\u00e9veloppements, nous utiliserons sans perte de g\u00e9n\u00e9ralit\u00e9 les transformations de Lorentz pour les syst\u00e8mes <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span><\/bdi> et <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span><\/bdi> en configuration standard o\u00f9 <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span><\/bdi> se d\u00e9place \u00e0 une vitesse <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\vec{v}_{ss^\\prime_x}= v_{ss^\\prime_x} \\hat{x} = \\beta_{ss^\\prime_x}c \\hat{x}<\/span><\/bdi> par rapport \u00e0 <bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span><\/bdi> <\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\nct^\\prime &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(ct - \\beta_{ss^\\prime_x} x), \\\\\n\nx^\\prime &amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(x - \\beta_{ss^\\prime_x} ct), \\\\\n\ny^\\prime &amp;= y, \\\\\n\nz^\\prime &amp;= z.\n\n\\end{array}\n\n<\/span><\/bdi><\/p>\n<p><a name=\"4\"><\/a><\/p>\n<h3>D\u00e9veloppement pour les longueurs de temps pur<\/h3>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nSupposons que les \u00e9v\u00e9nements <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span>, observ\u00e9s depuis le r\u00e9f\u00e9rentiel <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>, sont s\u00e9par\u00e9s uniquement dans le temps, comme les tics d&#8217;une horloge. Dans ce cas, le temps \u00e9coul\u00e9 entre un tic sera calcul\u00e9 de la mani\u00e8re suivante :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">c\\Delta t = c(t_B - t_A)<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nD&#8217;autre part, la s\u00e9paration temporelle entre les m\u00eames \u00e9v\u00e9nements observ\u00e9s depuis <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> sera :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">c\\Delta t^\\prime = c(t^\\prime_B - t^\\prime_A)<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nCes s\u00e9parations temporelles sont li\u00e9es par les transformations de Lorentz de la mani\u00e8re suivante :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><br \/>\n<span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\nc\\Delta t^\\prime &amp;= c(t^\\prime_B - t^\\prime_A) \\\\ \\\\\n\n&amp;= ct^\\prime_B - ct^\\prime_A \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}(ct_B - \\beta_{ss^\\prime_x} x_B) - \\gamma_{ss^\\prime_x}(ct_A - \\beta_{ss^\\prime_x} x_A) \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\gamma_{ss^\\prime_x}c \\Delta t - \\gamma_{ss^\\prime_x} \\beta_{ss^\\prime_x} \\Delta x\n\n\\end{array}\n\n<\/span>\n<\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nMaintenant, puisque les \u00e9v\u00e9nements <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span> sont s\u00e9par\u00e9s uniquement dans le temps pour l&#8217;observateur dans <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>, nous avons <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta x = 0<\/span>. Donc :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\boxed{\\Delta t^\\prime = \\gamma_{ss^\\prime_x} \\Delta t}<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nIl est important de noter que :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\gamma_{ss^\\prime_x} = \\dfrac{1}{\\sqrt{1 - \\beta^2_{ss^\\prime_x}}} \\in [1, +\\infty[<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nCela est d\u00fb au fait que <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\beta^2_{ss^\\prime_x} = \\dfrac{v^2_{ss^\\prime_x}}{c^2} \\in [0,1[<\/span>.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nEn termes simples, si un observateur dans <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span> mesure un intervalle de temps <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta t<\/span> comme le tic-tac d&#8217;une horloge, un observateur dans <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> mesurera ce m\u00eame intervalle comme <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\gamma_{ss^\\prime_x} \\Delta t<\/span>, qui est sup\u00e9rieur ou \u00e9gal \u00e0 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta t<\/span>. Cet effet, connu sous le nom de dilatation du temps, montre comment le temps s&#8217;allonge entre des observateurs inertiels qui subissent un boost de vitesse <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\beta_{ss^\\prime_x}<\/span>. Par cons\u00e9quent, le passage du temps n&#8217;est pas le m\u00eame pour tous les observateurs inertiels, montrant que les longueurs temporelles ne sont pas invariantes sous les transformations de Lorentz.\n<\/p>\n<p><a name=\"5\"><\/a><\/p>\n<h3>D\u00e9veloppement pour les longueurs d&#8217;espace pur<\/h3>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nSupposons que les \u00e9v\u00e9nements <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span> sont s\u00e9par\u00e9s uniquement dans l&#8217;espace, comme les extr\u00e9mit\u00e9s d&#8217;une r\u00e8gle. Supposons, sans perte de g\u00e9n\u00e9ralit\u00e9, que cette r\u00e8gle est orient\u00e9e le long de l&#8217;axe <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\hat{x}<\/span> de <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>. Nous aurons alors :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta x = x_B - x_A<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nVue de <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span>, cette s\u00e9paration spatiale sera :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta x^\\prime = x^\\prime_B - x^\\prime_A<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nEn appliquant les transformations de Lorentz, nous pouvons \u00e9tablir la relation entre les deux observations :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><br \/>\n<span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\n\\Delta x^\\prime &amp;= x^\\prime_B - x^\\prime_A \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\gamma_{ss^\\prime}(x_B - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_B) - \\gamma_{ss^\\prime}(x_A - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_A) \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\gamma_{ss^\\prime} \\Delta x - \\gamma_{ss^\\prime}\\beta_{ss^\\prime_x} c \\Delta t\n\n\\end{array}\n\n<\/span>\n<\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nPuisque les \u00e9v\u00e9nements <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span> sont simultan\u00e9s pour <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>, il s&#8217;ensuit que <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\Delta t = 0<\/span>, et donc :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\boxed{\\Delta x^\\prime = \\gamma_{ss^\\prime} \\Delta x}<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nPar exemple, si nous pla\u00e7ons une r\u00e8gle de longueur <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">l_0<\/span> dans un wagon de train (observateur <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span>), qui se d\u00e9place par rapport \u00e0 nous (observateur <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>), et que la r\u00e8gle est align\u00e9e avec la direction du mouvement, la longueur observ\u00e9e sera :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><br \/>\n<span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\n &amp; l_0 = \\gamma_{ss^\\prime} l \\\\ \\\\\n\n\\equiv &amp; l = \\dfrac{l_0}{\\gamma_{ss^\\prime}} \\leq l_0.\n\n\\end{array}\n\n<\/span>\n<\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nCela signifie que nous percevrons la longueur de la r\u00e8gle comme \u00e9tant plus courte qu&#8217;elle ne l&#8217;est en r\u00e9alit\u00e9. Ce ph\u00e9nom\u00e8ne est connu sous le nom de <strong>contraction de Lorentz<\/strong> et montre que les intervalles spatiaux ne sont pas conserv\u00e9s sous les transformations de Lorentz.\n<\/p>\n<p><a name=\"6\"><\/a><\/p>\n<h3>D\u00e9veloppement pour les longueurs d&#8217;espace-temps<\/h3>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nApr\u00e8s avoir analys\u00e9 comment les longueurs d&#8217;espace pur et de temps pur se transforment, examinons maintenant le comportement des longueurs d&#8217;espace-temps sous les transformations de Lorentz. Rappelons qu&#8217;une longueur d&#8217;espace-temps, observ\u00e9e par l&#8217;observateur <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> pour deux \u00e9v\u00e9nements <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">A<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">B<\/span>, s&#8217;exprime de la mani\u00e8re suivante :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\n\\Delta s^\\prime &amp;= \\sqrt{c^2\\Delta t^{\\prime 2} - (\\Delta x^{\\prime 2} + \\Delta y^{\\prime 2} + \\Delta z^{\\prime 2})} \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\sqrt{c^2 (t^{\\prime 2}_B - t^{\\prime 2}_A) - \\left[(x^{\\prime 2}_B - x^{\\prime 2}_A) +  (y^{\\prime 2}_B - y^{\\prime 2}_A) + (z^{\\prime 2}_B - z^{\\prime 2}_A) \\right]}\n\n\\end{array}\n\n<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nEnsuite, nous verrons comment ces longueurs sont li\u00e9es apr\u00e8s avoir appliqu\u00e9 les transformations de Lorentz, dans le cas o\u00f9 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S^\\prime<\/span> a un boost de vitesse <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\beta_{ss^\\prime_x}<\/span> par rapport \u00e0 <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">S<\/span>.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\color{black}\n\n\\begin{array}{rl}\n\n\\Delta s^{\\prime 2} &amp;= (c^2 t^{\\prime 2}_B - c^2 t^{\\prime 2}_A) - \\left[(x^{\\prime 2}_B - x^{\\prime 2}_A) +  (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right] \\\\ \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\left[\\gamma_{ss^\\prime_x}(ct_B - \\beta_{ss^\\prime_x} x_B)\\right]^2 -  \\left[\\gamma_{ss^\\prime_x}(ct_A - \\beta_{ss^\\prime_x} x_A)\\right]^2 + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots -\\left\\{ \\left( \\left[\\gamma_{ss^\\prime_x}(x_B - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_B)\\right]^2 - \\left[\\gamma_{ss^\\prime_x}(x_A - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_A)\\right]^2 \\right) + (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right\\} \\\\ \\\\ \\\\\n\n&amp;=  \\gamma_{ss^\\prime_x}^2 (ct_B - \\beta_{ss^\\prime_x} x_B)^2 -  \\gamma_{ss^\\prime_x}^2(ct_A - \\beta_{ss^\\prime_x} x_A)^2 + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots -\\left\\{ \\gamma_{ss^\\prime_x}^2(x_B - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_B)^2 - \\gamma_{ss^\\prime_x}^2(x_A - \\beta_{ss^\\prime_x} ct_A)^2  + (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right\\} \\\\ \\\\ \\\\\n\n&amp;=    \\color{red}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 c^2 t_B^2 \\color{black} - \\cancel{2  \\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x} c t_B x_B} + \\color{green}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2\\beta_{ss^\\prime_x}^2 x_B^2\\color{black} + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots   - \\color{blue}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 c^2 t_A^2\\color{black} + 2 \\cancel{\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x} c t_A x_A} - \\color{purple}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2\\beta_{ss^\\prime_x}^2 x_A^2\\color{black} + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots  - \\color{green} \\gamma_{ss^\\prime_x}^2x_B^2 \\color{black} + \\cancel{2 \\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x} ct_B x_B} - \\color{red}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x}^2 c^2t_B^2 \\color{black}+ \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots  + \\color{purple}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2x_A^2\\color{black}- \\cancel{2 \\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x} ct_A x_A} + \\color{blue}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 \\beta_{ss^\\prime_x}^2 c^2t_A^2 \\color{black} + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots - \\left\\{  (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right\\} \\\\ \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\color{red}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 (1-  \\beta_{ss^\\prime_x}^2)c^2 t_B^2\\color{black} - \\color{blue}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 (1-  \\beta_{ss^\\prime_x}^2)c^2 t_A^2 \\color{black} + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots - \\color{green}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2(1-\\beta_{ss^\\prime_x}^2)x_B^2\\color{black} + \\color{purple}\\gamma_{ss^\\prime_x}^2(1-\\beta_{ss^\\prime_x}^2)x_A^2  \\color{black} + \\cdots \\\\ \\\\\n\n&amp; \\cdots - \\left\\{  (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_\u0410) \\right\\} \\\\ \\\\ \\\\\n\n\\end{array}\n\n<\/span><\/bdi><\/p>\n<p><p style=\"text-align:justify;\">\nEnfin, en rappelant que <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\\gamma_{ss^\\prime_x}^2 = 1\/(1-\\beta_{ss^\\prime_x}^2)<\/span>, nous obtenons ce qui suit :\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\">\n<bdi><span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">\n\\begin{array}{rl}\n\n\\Delta s^{\\prime 2} &amp;= c^2 t_B^2 - c^2 t_A^2 - x_B^2 + x_A^2 - \\left\\{ (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right\\} \\\\ \\\\\n\n&amp;= c^2 (t_B^2 - t_A^2) - \\left\\{ (x_B^2 - x_A^2) + (y^{2}_B - y^{2}_A) + (z^{2}_B - z^{2}_A) \\right\\} \\\\ \\\\\n\n&amp;= c^2 \\Delta t^2 - (\\Delta x^2 + \\Delta y^2 + \\Delta z^2) \\\\ \\\\\n\n&amp;= \\Delta s^2\n\n\\end{array}\n\n<\/span><\/bdi>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nNous avons donc d\u00e9montr\u00e9 que, contrairement aux longueurs de temps et d&#8217;espace purs, les longueurs d&#8217;espace-temps restent constantes sous les transformations de Lorentz.\n<\/p>\n<div style=\"background-color:#F3F3F3; padding:20px;\">\n<a name=\"7\"><\/a><\/p>\n<h2>Conclusions<\/h2>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nL&#8217;\u00e9tude des Transformations de Lorentz dans la relativit\u00e9 restreinte r\u00e9v\u00e8le des aspects fondamentaux sur la nature de l&#8217;espace et du temps. En rejetant la notion de temps absolu, ces transformations nous montrent un univers o\u00f9 la vitesse de la lumi\u00e8re reste constante dans tous les r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels. Cela conduit \u00e0 une interrelation profonde entre les coordonn\u00e9es spatiales et temporelles, telle qu&#8217;elle se manifeste dans la sym\u00e9trie entre <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">ct<\/span> et <span class=\"katex-eq\" data-katex-display=\"false\">x<\/span>.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nLes Transformations de Lorentz ne modifient pas seulement notre perception du mouvement et de la vitesse, mais introduisent \u00e9galement des concepts tels que la dilatation du temps et la contraction de l&#8217;espace. Ces effets sont des cons\u00e9quences directes de la relation entre la vitesse d&#8217;un observateur et la vitesse de la lumi\u00e8re. Par exemple, la dilatation du temps montre que le temps s&#8217;\u00e9coule \u00e0 des vitesses diff\u00e9rentes pour les observateurs en mouvement relatif, d\u00e9fiant notre intuition d&#8217;un temps universel.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nAu c\u0153ur de ces transformations se trouve l&#8217;Espace-temps de Minkowski, un mod\u00e8le qui fusionne l&#8217;espace et le temps en une structure quadrimensionnelle. Ce mod\u00e8le n&#8217;est pas seulement crucial pour la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 restreinte d&#8217;Einstein, mais il pose \u00e9galement les bases d&#8217;une compr\u00e9hension plus avanc\u00e9e de la physique, y compris la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale et la cosmologie moderne.\n<\/p>\n<p style=\"text-align:justify;\">\nEn r\u00e9sum\u00e9, les Transformations de Lorentz ne sont pas seulement un \u00e9l\u00e9ment essentiel de la physique th\u00e9orique, mais offrent \u00e9galement une fen\u00eatre sur une compr\u00e9hension plus profonde de l&#8217;univers dans lequel nous vivons, d\u00e9fiant et enrichissant notre compr\u00e9hension de la r\u00e9alit\u00e9.\n<\/p>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>L&#8217;Espace-temps de la Relativit\u00e9 Restreinte R\u00e9sum\u00e9 : Dans ce cours, nous examinerons les transformations de Lorentz dans le contexte de la relativit\u00e9 restreinte, remettant en question la notion de temps absolu et \u00e9tablissant la constance de la vitesse de la lumi\u00e8re dans tous les r\u00e9f\u00e9rentiels inertiels. 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